the gap and the resulting modificat

the gap and the resulting modification to the original field
E0. For simplicity
the space charge at the head of the avalanche is assumed concentrated within
a spherical volume, with the negative charge ahead because of the higher
electron mobility. The field is enhanced in front of the head of the avalanche
with field lines from the anode terminating at the head. Further back in the
avalanche, the field between the electrons and the ions left behind reduced
the applied field
E0. Still further back the field between the cathode and the
positive ions is enhanced again. The field distortion becomes noticeable with a
carrier number n > 106. For instance, in nitrogen with d D 2 cm, p D 760 torr,
˛ ³ 7 and E0/p ³ 40 V/torr cm, the field distortion is about 1 per cent, leading
to 5 per cent change in ˛. If the distortion of ¾D1 per cent prevailed in the entire
gap it would lead to a doubling of the avalanche size, but as the distortion is
only significant in the immediate vicinity of the avalanche head it has still an
insignificant effect. However, if the carrier number in the avalanche reaches
n ³ 108 the space charge field becomes of the same magnitude as the applied
field and may lead to the initiation of a streamer. The space charge fields play
an important role in the mechanism of corona and spark discharges in nonuniform
field gaps. For analytical treatment of space charge field distortion
the reader is referred to reference 12.
In the Townsend spark mechanism discussed in the previous section the
gap current grows as a result of ionization by electron impact in the gas
and electron emission at the cathode by positive ion impact. According to
this theory, formative time lag of the spark should be at best equal to the
electron transit time ti. In air at pressures around atmospheric and above

pd > 103 torr cm the experimentally determined time lags have been found
to be much shorter than ti. Furthermore, cloud chamber photographs of
avalanche development have shown
22 that under certain conditions the space
charge developed in an avalanche is capable of transforming the avalanche into
channels of ionization known as streamers that lead to rapid development of
breakdown. From measurements of the prebreakdown current growth
23 and
the minimum breakdown strength it has been found that the transformation
from avalanche to streamer generally occurs when the charge within the
avalanche head (Fig. 5.15) reaches a critical value of n0 exp[˛xc] ³ 108 or
˛xc ³ 18–20, where xc is the length of the avalanche path in field direction
when it reaches the critical size. If xc is larger than the gap length
xc > d
then the initiation of streamers is unlikely. Typical cloud chamber photographs
of electron avalanche and streamer development are shown in Figs 5.16(a) to
(d). In (a) the discharge has been arrested before reaching the critical size

¾108, giving the avalanche the classical ‘carrot’ shape. In (b) the avalanche
has grown beyond the critical size, its head has opened up indicating ionization
around the original avalanche head and a cathode directed streamer starts. This
continues (c, d) till a plasma channel connects cathode and anode. The early
cloud chamber results have led Raether
22 to postulate the development of two

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

ช่องว่างและการเปลี่ยนแปลงผลลัพธ์ไปยังฟิลด์เดิม E0 สำหรับความเรียบง่ายสมมติค่าพื้นที่ในหิมะถล่มเข้มข้นภายในไดรฟ์ข้อมูลทรงกลม กับประจุลบข้างหน้าเนื่องจากสูงอิเล็กตรอนเคลื่อน เพิ่มฟิลด์หน้าหัวหิมะถล่มบรรทัดฟิลด์จากแอโนดหัว เพิ่มเติมในการหิมะถล่ม ฟิลด์ระหว่างอิเล็กตรอนและประจุที่ทิ้งลดลงการใช้ฟิลด์ E0 ยังเพิ่มเติม หลังฟิลด์ระหว่างแคโทดและเพิ่มกันอีก เพี้ยนฟิลด์จะเห็นได้ชัดกับการบริษัทขนส่งหมายเลข n > 106 ในไนโตรเจนกับ d D 2 ซม. p D 760 ธอร์ เช่น˛³ 7 ซม. E0/p ³ 40 V/ธอร์ เพี้ยนฟิลด์เป็นประมาณ 1 ร้อย ผู้นำการเปลี่ยนแปลงร้อยละ 5 ใน˛ ถ้าความผิดเพี้ยนของ ¾D1 ร้อยละแผ่ขยายไปทั้งหมดช่องว่างที่จะนำไปสู่การจะขนาดหิมะถล่ม แต่ที่เพี้ยนเป็นอย่างมีนัยสำคัญเฉพาะในบริเวณใกล้เคียงหัวหิมะถล่มมียังคงมีผลสำคัญ อย่างไรก็ตาม ถ้าถึงหมายเลขของผู้ขนส่งในหิมะถล่มn ³ 108 เป็นฟิลด์ค่าพื้นที่ของขนาดเดียวกันเป็นการใช้ฟิลด์ และอาจนำไปสู่การเริ่มต้นของ streamer เป็น เล่นเขตพื้นที่ค่าธรรมเนียมมีบทบาทสำคัญในกลไกของโคโรน่าและประกาย discharges ใน nonuniformช่องว่างของฟิลด์ วิเคราะห์ที่ความผิดเพี้ยนของฟิลด์ค่าธรรมเนียมพื้นที่อ่านเรียกว่าอ้างอิง 12ในจัหจุดประกายกลไกที่กล่าวถึงในส่วนก่อนหน้านี้ช่องว่างที่ปัจจุบันเติบโตขึ้นจาก ionization โดยอิเล็กตรอนกระทบในก๊าซและอิเล็กตรอนที่แคโทดโดยไอออนบวกผลกระทบ ตามที่ทฤษฎีนี้ ควรความอุดมสมบูรณ์ช่วงห่างเวลาจุดประกายที่ดีที่สุดมีค่าเท่ากับการอิเล็กตรอนส่งต่อเวลาตี้ ในอากาศที่ความดันบรรยากาศ และเหนือธอร์ pd > 103 ซม lags เวลากำหนด experimentally พบจะสั้นกว่าตี้ นอกจากนี้ เมฆรูปหอการค้าหิมะถล่มพัฒนาได้แสดง 22 ที่ภายใต้บางเงื่อนไขพื้นที่ค่าพัฒนาในหิมะถล่มมีความสามารถในการเปลี่ยนหิมะถล่มในช่อง ionization เป็น streamers ที่นำไปสู่การพัฒนาอย่างรวดเร็วแบ่ง จากวัดเติบโตปัจจุบัน prebreakdown 23 และความแข็งแรงต่ำสุดแบ่งแล้วพบว่าการแปลงจากหิมะถล่มไป streamer มักเกิดขึ้นเมื่อค่าธรรมเนียมในการหิมะถล่มหัว (Fig. 5.15) ถึง n0 exp [˛xc] ³ 108 ค่าสำคัญ หรือ˛xc ³ 18-20, xc คือ ความยาวของเส้นทางหิมะถล่มในฟิลด์เมื่อมันมาถึงขนาดที่สำคัญ ถ้า xc มีขนาดใหญ่กว่าความยาวช่องว่าง xc > dแล้ว คว้า streamers ไม่น่า รูปถ่ายหอเมฆโดยทั่วไปของอิเล็กตรอน แสดงหิมะถล่มและ streamer ในมะเดื่อ 5.16(a) ไป(ง) . (ก) จำหน่ายได้ถูกจับกุมก่อนถึงขนาดสำคัญ¾108 ให้รูปทรงคลาสสิก 'แครอท' หิมะถล่ม ใน (b) หิมะถล่มได้เติบโตขึ้นเกินขนาดสำคัญ ใหญ่ได้เปิดขึ้นแสดง ionizationหิมะถล่มหัวเดิมและแคโทดโดยตรงเริ่ม streamer นี้อย่างต่อเนื่อง (c, d) จนเชื่อมต่อช่องพลาสม่าแอโนดและแคโทด ช่วงผลหอเมฆได้นำ 22 Raether การพัฒนาสอง postulate

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ช่องว่างและการเปลี่ยนแปลงที่เกิดขึ้นไปที่สนามเดิม? E0 สำหรับความเรียบง่าย
ค่าใช้จ่ายพื้นที่ที่หัวของหิมะถล่มจะถือว่าเข้มข้นภายใน
ปริมาณทรงกลมที่มีประจุลบข้างหน้าเนื่องจากการที่สูงกว่า
การเคลื่อนย้ายอิเล็กตรอน ข้อมูลจะเพิ่มขึ้นในด้านหน้าของหัวของหิมะถล่ม
ที่มีเส้นเขตข้อมูลจากเลิกขั้วบวกที่หัว ต่อไปใน
หิมะถล่มฟิลด์ระหว่างอิเล็กตรอนและไอออนทิ้งลดลง
สนามนำไปใช้หรือไม่ E0 ยังคงต่อไปสำรองข้อมูลระหว่างแคโทดและ
ประจุบวกจะเพิ่มขึ้นอีกครั้ง การบิดเบือนข้อมูลจะกลายเป็นที่เห็นได้ชัดเจนกับ
จำนวนผู้ให้บริการ n> 106 ยกตัวอย่างเช่นในไนโตรเจนกับ D D 2 ซม., P D 760 Torr,
˛³ 7 และ E0 / p ³ 40 V / Torr ซม. บิดเบือนข้อมูลประมาณ 1 ต่อ ร้อยที่นำ
ไปสู่การเปลี่ยนแปลงร้อยละ 5 ใน˛ หากบิดเบือนร้อยละ¾D1ชนะในทั้ง
ช่องว่างก็จะนำไปสู่การเพิ่มขึ้นของขนาดถล่ม แต่เป็นความเพี้ยนเป็น
เพียงที่สำคัญในบริเวณใกล้เคียงของหิมะถล่มมุ่งมันยังคงมี
ผลกระทบไม่มีนัยสำคัญ แต่ถ้าจำนวนผู้ให้บริการในหิมะถล่มถึง
n ³ 108 เขตพื้นที่รับผิดชอบกลายเป็นขนาดเดียวกับ
สนามและอาจนำไปสู่การเริ่มต้นของลำแสง สาขาค่าใช้จ่ายพื้นที่เล่น
บทบาทสำคัญในกลไกของการปล่อยโคโรนาและจุดประกายในไม่สม่ำเสมอ
ช่องว่างข้อมูล สำหรับการรักษาการวิเคราะห์ค่าใช้จ่ายของพื้นที่การบิดเบือนข้อมูล
ผู้อ่านจะเรียกอ้างอิง 12.
ในกลไกการจุดประกายทาวน์เซนด์กล่าวถึงในส่วนก่อนหน้านี้
ในปัจจุบันช่องว่างเติบโตเป็นผลมาจากการไอออไนซ์จากผลกระทบของอิเล็กตรอนในก๊าซ
และการปล่อยอิเล็กตรอนที่แคโทดโดยไอออนบวก ส่งผลกระทบ ตาม
ทฤษฎีนี้ล่าช้าเวลาการก่อสร้างของประกายไฟควรจะเป็นที่ที่ดีที่สุดเท่ากับ
เวลาการขนส่งอิเล็กตรอน TI ในอากาศที่ความดันบรรยากาศรอบ ๆ และด้านบน
? pd> 103 Torr เซนติเมตรล่าช้ากำหนดเวลาการทดลองได้รับการค้นพบ
ที่จะมากสั้นกว่า TI นอกจากนี้การถ่ายภาพเมฆห้องของ
การพัฒนาหิมะถล่มได้แสดงให้เห็น 22 ว่าภายใต้เงื่อนไขบางพื้นที่ที่
ค่าใช้จ่ายในการพัฒนาหิมะถล่มเป็นความสามารถในการเปลี่ยนถล่มลงไปใน
ช่องทางของไอออนไนซ์ที่รู้จักกันเป็นริ้วที่นำไปสู่การพัฒนาอย่างรวดเร็วของ
ความล้มเหลว จากการวัดการเจริญเติบโตในปัจจุบัน prebreakdown? 23 และ
ความแรงของการสลายขั้นต่ำจะได้รับพบว่าการเปลี่ยนแปลง
จากหิมะถล่มเพื่อลำแสงมักเกิดขึ้นเมื่อค่าใช้จ่ายภายใน
หัวหิมะถล่ม (รูป. 5.15) ถึงค่าที่สำคัญของประสบการณ์ n0 [XC] ³ 108 หรือ
XC ³ 18-20 ที่ XC คือความยาวของเส้นทางที่พังทลายลงมาในทิศทางฟิลด์
เมื่อถึงขนาดที่สำคัญ หาก XC มีขนาดใหญ่กว่าความยาวช่องว่าง? XC> d
แล้วการเริ่มต้นของริ้วไม่น่า รูปภาพห้องเมฆทั่วไป
ของหิมะถล่มอิเล็กตรอนและการพัฒนาลำแสงจะถูกแสดงในมะเดื่อ 5.16 (ก) ถึง
(ง) ใน (ก) ปล่อยถูกจับกุมก่อนที่จะถึงขนาดที่สำคัญ
? ¾108ให้หิมะถล่มคลาสสิก 'แครอท' รูปร่าง ใน (ข) หิมะถล่ม
ได้เติบโตเกินกว่าขนาดที่สำคัญหัวของมันได้เปิดขึ้นแสดงให้เห็นไอออนไนซ์
รอบหัวถล่มเดิมและแคโทดกำกับเริ่มต้นลำแสง นี้
อย่างต่อเนื่อง (C, D) จนถึงช่องพลาสม่าเชื่อมต่อขั้วลบและขั้วบวก ต้น
ผลเมฆห้องได้นำ Raether 22 เพื่อยืนยันการพัฒนาของทั้งสอง

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ช่องว่างและเกิดการแก้ไขต้นฉบับเขต
E0 . สำหรับความเรียบง่าย
พื้นที่ค่าใช้จ่ายที่หัวของหิมะถล่มถือว่าเข้มข้นภายใน
ปริมาตรทรงกลมที่มีประจุลบข้างหน้าเนื่องจากสูงกว่า
อิเล็กตรอนเคลื่อนที่ . สนามปรับปรุงในด้านหน้าของหัวของหิมะถล่ม
กับสนามสายจากขั้วบวกสิ้นสุดที่หัว ต่อไปกลับใน
หิมะถล่มสนามระหว่างอิเล็กตรอนและไอออนทิ้งลดสนามไฟฟ้า
E0
. ยังเพิ่มเติมหลังสนามระหว่างประจุบวก และแคโทด
เพิ่มอีก สนาม บิดเบือน กลายเป็นสามารถกับ
n > ผู้ให้บริการหมายเลข 106 . ตัวอย่างเช่นในไนโตรเจนด้วย D 2 ซม. P D 760 ทอร์
˛ , ³ 7 E0 p / V / ทอร์³ 40 ซม. ด้านบิดเบือนเป็นเรื่องเกี่ยวกับร้อยละ 1 ชั้นนำ
5 เปอร์เซ็นต์การเปลี่ยนแปลงใน˛ . ถ้าความผิดเพี้ยนของ D1 ¾ร้อยละมีชัยในช่องว่างทั้งหมด
มันจะนำไปสู่มากของหิมะถล่มขนาด แต่เป็นการบิดเบือนคือ
เท่านั้นที่สำคัญในบริเวณใกล้เคียงของหัวถล่มมันยังมีผลน้อยมาก อย่างไรก็ตาม หากผู้ให้บริการเป็นจำนวนถึง
หิมะถล่มN ³ 108 พื้นที่เก็บข้อมูลจะเป็นขนาดเดียวกับที่ใช้
สนาม และอาจนำไปสู่การเริ่มต้นของลำแสง . ดูแลพื้นที่เขตเล่น
ที่มีบทบาทสำคัญในกลไกของโคโรนาและส่งกลับจุดประกายช่องว่าง
สาขาการศึกษา . สำหรับการวิเคราะห์รักษาพื้นที่เขตการดูแล
อ่านอ้างอิงอ้างอิง
12ใน Townsend จุดประกายกลไกหารือในส่วนก่อนหน้า
ช่องว่างในปัจจุบันเติบโตเป็นผลมาจากอิเล็กตรอนอิสระ โดยผลกระทบในก๊าซและการปล่อยอิเล็กตรอน
ที่แคโทด โดยผลกระทบไอออนบวก ตามทฤษฎีนี้
, ล่าช้าเวลาย่อยของ Spark น่าจะดีที่สุดเท่ากับ
อิเล็กตรอนขนส่งเวลาทิ . ในอากาศที่ความดันบรรยากาศและข้างบน
ๆ
PD > 103 ทอร์เซนติเมตรการทดลองเวลาล่าช้าได้พบ
จะสั้นกว่าทิ . นอกจากนี้ เมฆห้องภาพถ่ายของการพัฒนาหิมะถล่มได้แสดง
22 ว่า ภายใต้เงื่อนไขบางพื้นที่
คิดพัฒนาในหิมะถล่มสามารถเปลี่ยนหิมะถล่มใน
ช่องทางไอเรียกว่า streamers ที่นำไปสู่การพัฒนาอย่างรวดเร็วของ
แบ่งจากการวัดของ prebreakdown ปัจจุบันการเจริญเติบโต
23
ขั้นต่ำแบ่งความแข็งแรงที่ได้จากการแปลง
ทลายเพื่อลำแสงโดยทั่วไปเกิดขึ้นเมื่อค่าภายใน
หัวหิมะถล่ม ( รูปที่ 5.15 ) ถึงค่าวิกฤตของ EXP [ NO ] ³˛ XC หรือ
˛ XC ³ 18 – 20 ที่ นี้คือความยาวของเส้นทางในทิศทางที่ถล่มสนาม
เมื่อมันมาถึงขนาดวิกฤติถ้านี้มีขนาดใหญ่กว่าช่องว่างยาว
XC > D
แล้วเริ่มต้น streamers ไม่น่า ทั่วไป ภาพห้องหมอก
จากหิมะถล่มและการพัฒนาลำแสงอิเล็กตรอนจะเป็นมะเดื่อ 5.16 ( A )
( D ) ใน ( ) ปล่อยถูกจับก่อนถึงวิกฤตขนาด

¾ 108 ให้ถล่มคลาสสิก ' แครอท ' รูปร่าง ( ข ) หิมะถล่ม
โตเกินกว่าขนาดวิกฤติหัวเปิดแสดงไอ
รอบศีรษะหิมะถล่มต้นฉบับและลำแสงแคโทดที่เริ่ม นี้
ต่อไป ( C , D ) เครื่องยนต์พลาสม่า ช่องเชื่อมต่อแคโทดและแอโนด ผลลัพธ์ห้องหมอกแต่เช้า
มี LED raether
22 สันนิฐานการพัฒนาสอง